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"國漢大百科:練習帳"의 두 版 사이의 差異

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{| class="wikitable"
  또 初期化당
! colspan="7" | [[유니코드]] 平面
|-
! 0番<br>(0000-ffff) || 1番<br>(10000-1ffff) || 2番<br>(20000-2ffff) || 3番<br>(30000-3ffff) || 4番~13番<br>(40000-dffff) || 14番<br>(e0000-effff) || 15番~16番<br>(f0000-10ffff)
|-
| [[파일:Unicode BMP.png]] || [[파일:Unicode SMP.png]] || [[파일:Unicode SIP.png]] || [[파일:Unicode TIP.png]] || || [[파일:Unicode SSP.png]] ||
|-
! [[多國語基本平面]] || [[多國語補充平面]] || [[表意文字補充平面]] || [[第三表意文字平面]] || [[未指定]] || [[特殊目的補充平面]] || [[使用者定義平面]]
|}


--[[특수:기여/121.145.144.198|121.145.144.198]] 2023년 11월 3 일 ( 금) 00:07 (KST)
== 數式이당 ==
<math>
\sum_{m=1}^\infty\sum_{n=1}^\infty\frac{m^2\,n}{3^m\left(m\,3^n+n\,3^m\right)}
</math>
 
<math>
A_{m,n} =
\begin{pmatrix}
  a_{1,1} & a_{1,2} & \cdots & a_{1,n} \\
  a_{2,1} & a_{2,2} & \cdots & a_{2,n} \\
  \vdots  & \vdots  & \ddots & \vdots  \\
  a_{m,1} & a_{m,2} & \cdots & a_{m,n}
\end{pmatrix}
</math>
 
이럼 대충 되나?
 
<math> i\hbar\frac{\partial}{\partial{t}}|\psi\rangle = \hat{H}|\psi\rangle </math>
 
<math> \Bigg\langle \phi \Bigg| \frac{\partial^2}{\partial{t}^2} \Bigg| \psi \Bigg\rangle </math>

2025年 7月 12日 (土) 10:48 基準 最新版

또 初期(초기)化(화)당

數式(수식)이당[編輯]

구문 분석 실패 (LaTeXML (시험용, MathML을 사용): "https://latexml.formulasearchengine.com/convert" 서버에서 잘못된 응답 (''):): {\displaystyle \sum _{m=1}^{\infty }\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {m^{2}\,n}{3^{m}\left(m\,3^{n}+n\,3^{m}\right)}}}

구문 분석 실패 (LaTeXML (시험용, MathML을 사용): "https://latexml.formulasearchengine.com/convert" 서버에서 잘못된 응답 (''):): {\displaystyle A_{m,n}={\begin{pmatrix}a_{1,1}&a_{1,2}&\cdots &a_{1,n}\\a_{2,1}&a_{2,2}&\cdots &a_{2,n}\\\vdots &\vdots &\ddots &\vdots \\a_{m,1}&a_{m,2}&\cdots &a_{m,n}\end{pmatrix}}}

이럼 대충 되나?

구문 분석 실패 (LaTeXML (시험용, MathML을 사용): "https://latexml.formulasearchengine.com/convert" 서버에서 잘못된 응답 (''):): {\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial {t}}}|\psi \rangle ={\hat {H}}|\psi \rangle }

구문 분석 실패 (LaTeXML (시험용, MathML을 사용): "https://latexml.formulasearchengine.com/convert" 서버에서 잘못된 응답 (''):): {\displaystyle {\Bigg \langle }\phi {\Bigg |}{\frac {\partial ^{2}}{\partial {t}^{2}}}{\Bigg |}\psi {\Bigg \rangle }}