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"國漢大百科:練習帳"의 두 版 사이의 差異

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{| class="wikitable"
  또 初期化당
! colspan="7" | [[유니코드]] 平面
|-
! 0番<br>(0000-ffff) || 1番<br>(10000-1ffff) || 2番<br>(20000-2ffff) || 3番<br>(30000-3ffff) || 4番~13番<br>(40000-dffff) || 14番<br>(e0000-effff) || 15番~16番<br>(f0000-10ffff)
|-
| [[파일:Unicode BMP.png]] || [[파일:Unicode SMP.png]] || [[파일:Unicode SIP.png]] || [[파일:Unicode TIP.png]] || || [[파일:Unicode SSP.png]] ||
|-
! [[多國語基本平面]] || [[多國語補充平面]] || [[表意文字補充平面]] || [[第三表意文字平面]] || [[未指定]] || [[特殊目的補充平面]] || [[使用者定義平面]]
|}


--[[특수:기여/121.145.144.198|121.145.144.198]] 2023년 11월 3 일 ( 금) 00:07 (KST)
== 數式이당 ==
<math>
\sum_{m=1}^\infty\sum_{n=1}^\infty\frac{m^2\,n}{3^m\left(m\,3^n+n\,3^m\right)}
</math>
 
<math>
A_{m,n} =
\begin{pmatrix}
  a_{1,1} & a_{1,2} & \cdots & a_{1,n} \\
  a_{2,1} & a_{2,2} & \cdots & a_{2,n} \\
  \vdots  & \vdots  & \ddots & \vdots  \\
  a_{m,1} & a_{m,2} & \cdots & a_{m,n}
\end{pmatrix}
</math>
 
이럼 대충 되나?
 
<math> i\hbar\frac{\partial}{\partial{t}}|\psi\rangle = \hat{H}|\psi\rangle </math>
 
<math> \Bigg\langle \phi \Bigg| \frac{\partial^2}{\partial{t}^2} \Bigg| \psi \Bigg\rangle </math>

2025年 7月 12日 (土) 10:48 基準 最新版

또 初期(초기)化(화)당

數式(수식)이당[編輯]

∑ m = 1 ∞ ∑ n = 1 ∞ m 2 ⁢ n 3 m ⁢ ( m ⁢  3 n + n ⁢  3 m ) superscript subscript 𝑚 1 superscript subscript 𝑛 1 superscript 𝑚 2 𝑛 superscript 3 𝑚 𝑚 superscript  3 𝑛 𝑛 superscript  3 𝑚 {\displaystyle{\displaystyle\sum_{m=1}^{\infty}\sum_{n=1}^{\infty}{\frac{m^{2}% \,n}{3^{m}\left(m\,3^{n}+n\,3^{m}\right)}}}}

A m , n = ( a 1 , 1 a 1 , 2 ⋯ a 1 , n a 2 , 1 a 2 , 2 ⋯ a 2 , n ⋮ ⋮ ⋱ ⋮ a m , 1 a m , 2 ⋯ a m , n ) subscript 𝐴 𝑚 𝑛 subscript 𝑎 1 1 subscript 𝑎 1 2 ⋯ subscript 𝑎 1 𝑛 subscript 𝑎 2 1 subscript 𝑎 2 2 ⋯ subscript 𝑎 2 𝑛 ⋮ ⋮ ⋱ ⋮ subscript 𝑎 𝑚 1 subscript 𝑎 𝑚 2 ⋯ subscript 𝑎 𝑚 𝑛 {\displaystyle{\displaystyle A_{m,n}={\begin{pmatrix}a_{1,1}&a_{1,2}&\cdots&a_% {1,n}\\ a_{2,1}&a_{2,2}&\cdots&a_{2,n}\\ \vdots&\vdots&\ddots&\vdots\\ a_{m,1}&a_{m,2}&\cdots&a_{m,n}\end{pmatrix}}}}

이럼 대충 되나?

i ⁢ ℏ ⁢ ∂ ∂ ⁡ t ⁢ | ψ ⟩ = H ^ ⁢ | ψ ⟩ 𝑖 Planck-constant-over-2-pi 𝑡 ket 𝜓 ^ 𝐻 ket 𝜓 {\displaystyle{\displaystyle i\hbar{\frac{\partial}{\partial{t}}}|\psi\rangle=% {\hat{H}}|\psi\rangle}}

⟨ ϕ | ∂ 2 ∂ ⁡ t 2 | ψ ⟩ quantum-operator-product italic-ϕ superscript 2 superscript 𝑡 2 𝜓 {\displaystyle{\displaystyle{\Bigg{\langle}}\phi{\Bigg{|}}{\frac{\partial^{2}}% {\partial{t}^{2}}}{\Bigg{|}}\psi{\Bigg{\rangle}}}}